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管內(nèi)速度分布
在管道橫截面上流體速度軸向分量的分布模式稱為速度分布。這是由于實(shí)際流體都具有粘性而造成的。一般的規(guī)律是， 越靠近管壁，由于流體與管壁的粘滯作用，流速越小，管壁上的流速為零；越靠近管中心，由于流體與管壁的這種粘滯 作用越小，流速越大，管道中心的流速達(dá)最大值。
管內(nèi)的流動狀態(tài)不同，所呈現(xiàn)的流速分布也不同。人們在長期的生產(chǎn)實(shí)踐中對管內(nèi)流體的速度分布作了不少研究。提出 了很多流速分布模型。其中，比較簡單的速度模型為：

式中：
rx--距管道中心的徑向距離；
ux--距管道中心rx處的流速；
umax--管道中心的最大流速；
R--管道半徑；
n--為隨雷諾數(shù)不同而變化的指數(shù)，其值見表1-12所示

從上面兩式可以看出，在層流狀態(tài)下，流速分布式以管道中心線為對稱軸的一個(gè)拋物線。在紊流狀態(tài)下，流速分布是以 管道中心線為對稱軸的一個(gè)指數(shù)曲面。軸向剖視圖如圖1-2所示
值得注意的是，如上圖這樣的典型的管內(nèi)流速分布，是指充分發(fā)展了管內(nèi)流動所具有的流速分布，也就是說，管內(nèi)流體 只有通過足夠長的直管段以后才能形成，并非管內(nèi)流動都是這樣的分布。恰恰相反，由于流動過程中存在各種干擾，一 般情況下，管內(nèi)的流速分布總是要偏離這話總典型的流速分布而對測量造成影響。因?yàn)榱黧w流經(jīng)阻流件（如彎頭、三通 、閥門等）時(shí)，流速分布會發(fā)生畸變以及產(chǎn)生旋渦，這種情況稱為非充分發(fā)展管流。非充分發(fā)展管流就是速度分布從一 個(gè)橫截面到另一個(gè)橫截面皆在變化的流動。只有很長的直管段末端或加裝流動調(diào)整器后速度分布才能恢復(fù)到充分發(fā)展管 流。這正是許多流量計(jì)需要足夠長的表前直管段的根本原因。